встраиваемые светильники downlight представляет собой в Москве.

В теории упругости имеется точное решение о распределении напряжений в растянутой или сжатой пластине ограниченной

ширины для случаев, когда -g- ^ 0,5. На рис. 96, а график

коэффициента концентрации напряжений в точках с ктбр по отношению к напряжению в сечении пластины брутто, т. е. по отношению к напряжению а0 плоскопараллельного потока. Сплошной линией показан участок кривой, соответствующий точному решению, а штриховой — экстраполяция этой кривой, экспериментально подтвержденной тензометрическими исследованиями на металлических моделях, выполненными на кафедре подъемно-транспортных машин Ленинградского политехнического института. Крестиками на кривой отмечены полученные экспериментальные значения. При -д- = 0,2 значение kT6p = 3,14, т. е.

отличается от значения kr6p = 3,0 для пластины неограниченной ширины менее чем на 5%. Поэтому если центр отверстия отстоит от кромки, ограничивающей ширину пластины, на расстоянии, не меньшем 2,5d, где d = 2г, или при наличии ряда отверстий расстояния между их центрами не меньше 5d, концентрацию напряжений в районе отверстий можно определять как для пластины неограниченной ширины. При уменьшении ширины пластины

(увеличении нормальные напряжения на кромке выреза возрастают, в то время как на кромках пластины они уменьшаются, оставаясь меньшими, чем действующие в пластине напряжения о0. В ряде расчетов удобнее пользоваться не значениями kT6p, а значениями kTHm по отношению к равномерно распределенному напряжению по сечению пластины нетто. Соответствующая кривая приведена на рис. 96, б.

При вырезе, имеющем эллиптическую форму, наибольшая концентрация напряжений получается на кромке выреза в точках пересечения их с осью эллипса нормальной к направлению действующих усилий (точки с на рис. 96, г). Нормальные напряжения в этих точках для пластины неограниченной ширины

где а — длина полуоси эллипса, параллельной ^ действующим усилиям; Ь — длина полуоси эллипса, нормальной к направлению действующих усилий.

Наименьшие напряжения на контуре эллиптического отверстия при любом соотношении длин полуосей эллипса а и & будут в точках п и будут равны — а0. При а = Ь эллипс превращается в окружность и из формулы (4.61) получается известный резуль-